Космос- Журнал

Новости и статьи о космосе, астрономии и технологиях

12

}f 2rg/x -х/р. В случае,
когда источник очень удален от ГЛ (xs>x), из
приведенной формулы получается выражение, впервые
полученное в работах Эйнштейна и Тихова:
q =
1~2r^x /р.
Видно, что с увеличением расстояния х усиление лин-
зы не убывает, а, наоборот, растет пропорционально
У х .
Кроме того, на самой оси (р=0) коэффициент
усиления неограниченно возрастает, что физически
неосуществимо. Этот результат —
следствие упрощенного
рассмотрения, основанного на геометрической оптике
(представление о луче как о бесконечно тонкой линии).
На самом деле в природе всегда существуют факторы,
вызывающие размыв лучей в пределах небольшого угла
Д 0. Поэтому лучи пересекаются на оси линзы не в
одной точке, а на некоторой площадке, что приводит к
вполне определенному (не бесконечному!)
коэффициенту усиления.
Действительно, с учетом размыва лучей фокальное
пятно на оси имеет размеры л>Д0. Теснее, чем на этой
площадке, лучи сойтись не могут. Следовательно,
оценку максимально возможного усиления можно получить,
заменив р в формуле для q на рш1п^*-Д0, после чего
получим <7max^f 2rg/x /Д в. Величина угла размыва
лучей Д 0 определяется различными факторами. Если,
например, учесть, что наблюдаемая звезда 5 имеет
конечные угловые размеры Д 0S, то надо положить Д0 =
=
A0s. Размыв лучей возникает и в процессе
распространения электромагнитной волны из-за рассеяния на
иеодиородностях межзвездной среды. Угол рассеяния
16
н
Рис. 4. Зависимость максимально
возможного коэффициента усиде-
*. ния ГЛ (для звезды-линзы типа
Солнца) от длины волны. Сплош-
. . •*- ная линия —
идеальная ГЛ, пунк- 0 Лт'ш Л так -А- гирная —
реальная ГЛ
А вр зависит от свойств неоднородностей, расстояния до
источника и длины волны X наблюдаемого излучения.
Обычно А вр возрастает с ростом Я, поэтому в
диапазоне достаточно длинных радиоволн эффект
гравитационной фокусировки будет ослаблен. Подобным же образом
действуют и гравитационные поля окружающих линзу
звезд. Они тоже приводят к рассеянию лучей на
некоторый угол A 0g. Однако этот угол не зависит от
длины волны К. Ко всему этому необходимо еще прибавить
дифракционный размыв лучей. Он связан с волновой
природой света и характеризуется углом дифракции